Sobre la Redistribución de Energía para el Método de Ecuaciones de Estabilidad Parabolizadas No Lineales
Autores: Khan, Arham Amin; Liang, Tony; Batista, Armani; Kuehl, Joseph
Idioma: Inglés
Editor: MDPI
Año: 2022
Acceso abierto
Artículo científico
2022
Sobre la Redistribución de Energía para el Método de Ecuaciones de Estabilidad Parabolizadas No Lineales
Categoría
Ingeniería y Tecnología
Subcategoría
Ingeniería Mecánica
Palabras clave
Transferencia de energía
Perturbaciones de frecuencia adyacente
Método de ecuaciones de estabilidad parabolizadas no lineales
Espectros de perturbación
Naturaleza de ancho de banda finito
Inestabilidad del segundo modo de Mack
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Identificamos y cuantificamos un mecanismo aparentemente pasado por alto para la transferencia de energía entre perturbaciones de frecuencia adyacentes en el método de Ecuaciones de Estabilidad Parabolizadas No Lineales. Físicamente, esta transferencia de energía resulta de la naturaleza de ancho de banda finito de los espectros de perturbación reales frente a la común suposición numérica de una representación de espectro discreto. Se consideran tanto condiciones de túnel de viento en calma como de vuelo, y se encuentra que, para la inestabilidad del segundo modo de Mack, el mecanismo es más significativo en el rango de amplitud de perturbación del 0.1-1% (basado en presión normalizada) y es responsable de un aumento del 15-30% en la amplitud de perturbación predicha.
Descripción
Identificamos y cuantificamos un mecanismo aparentemente pasado por alto para la transferencia de energía entre perturbaciones de frecuencia adyacentes en el método de Ecuaciones de Estabilidad Parabolizadas No Lineales. Físicamente, esta transferencia de energía resulta de la naturaleza de ancho de banda finito de los espectros de perturbación reales frente a la común suposición numérica de una representación de espectro discreto. Se consideran tanto condiciones de túnel de viento en calma como de vuelo, y se encuentra que, para la inestabilidad del segundo modo de Mack, el mecanismo es más significativo en el rango de amplitud de perturbación del 0.1-1% (basado en presión normalizada) y es responsable de un aumento del 15-30% en la amplitud de perturbación predicha.